Скачать с ютуб Ферромагнетики, диамагнетики и парамагнетики свойства. Магнитный гистерезис. Доменная структура. в хорошем качестве

Ферромагнетики, диамагнетики и парамагнетики свойства. Магнитный гистерезис. Доменная структура.

Парамагнетики и диамагнетики Всякое вещество является магнетиком, т. е. способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться). На вращающийся по орбите электрон, как на замкнутый ток, в магнитном поле действует вращающий момент сил. В результате электрон получает дополнительное равномерное вращение, при котором вектор момента импульса L большое будет описывать конус вокруг направления индукции B с некоторой угловой скоростью омега. Такое движение называется прецессией. Вещества, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля, называются диамагнетиками (например, Ag Argentum Серебро, Au Aurum золото, Cu Cuprum медь). Диамагнетизм свойствен всем веществам. Так как под действием внешнего магнитного поля на электроны атомов вещества образуются собственное магнитное поле вещества, ослабляющее внешнее магнитное поле Парамагнитные вещества - вещества, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля (пример: редкоземельные металлы, Pt Platinum платина, Al Aluminium алюминий). Намагниченность. Магнитное поле в веществе Для количественного описания намагничения магнетиков вводят векторную величину – намагниченность, определяемую магнитным моментом единицы объёма магнетика: Вектор намагниченность J равен отношению вектора магнитного момента магнетика p с индексом m на объём V или равна отношению суммы отдельных магнитных моментов p с индексом а на объём V, где p с индексом m равен сумме отдельных магнитных моментов p с индексом а – магнитный момент магнетика, равный векторной сумме магнитных моментов отдельных молекул. В несильных полях намагниченность J пропорциональна напряжённости H поля, вызывающего намагничение. ХИ магнитная восприимчивость вещества: безразмерная величина. Для диамагнетиков ХИ отрицательна (Хи меньше нуля, поле молекулярных токов противоположно внешнему полю), а для парамагнетиков ХИ – положительна (Хи больше нуля , поле молекулярных токов совпадает с внешним). Абсолютное значение магнитной восприимчивости для диамагнетиков и парамагнетиков очень мало – порядка 10–4 – 10–6. 10 минус 4 - 10 минус 6 Магнитная проницаемость вещества МЮ равна единице плюс восприимчивость Хи и равна отношению магнитной индукции в веществе к магнитному полю в вакууме. Безразмерная величина называется магнитной проницаемостью вещества. Магнитное поле B равно произведению магнитной постоянной мю нулевое на магнитную проницаемость мю и на напряженность магнитного поля Н. Для диамагнетиков мю меньше единицы, для парамагнетиков мю больше единицы. Ферромагнетики и их свойства Помимо слабомагнитных веществ - диамагнетиков и парамагнетиков, существуют сильномагнитные вещества – ферромагнетики – вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, т. е. они сохраняют намагниченность при отсутствии внешнего магнитного поля. В отличие от слабомагнитных веществ, у которых намагниченность J линейно изменяется с ростом H, у ферромагнетиков, при увеличении H, намагниченность растёт сначала быстро, а затем выходит на насыщение нас J. Магнитный Гистерезис Зависимость намагниченности J от напряжённости магнитного поля H в ферромагнетике определяется предысторией намагничения. Это явление называется магнитным гистерезисом. Если ферромагнетик намагнитить до насыщения (кривая 0–1), а затем уменьшать H (кривая 1–2), то при H=0 в ферромагнетике останется остаточная намагниченность J остаточная. Это явление используют при изготовлении постоянных магнитов. Для того чтобы уменьшить намагниченность до нуля, надо приложить противоположно-направленное поле (точка 3), с напряжённостью H с индексом с, которая называется коэрцитивная сила. При дальнейшем увеличении противоположного поля ферромагнетик перемагничивается (кривая 3–4), достигая насыщения (точка 4). Затем его можно опять размагнитить (кривая 4–5–6) и вновь перемагнитить до насыщения (кривая 6–1). Таким образом, изменение намагниченности описывается кривой 1-2-3-4-5-6-1, которая называется петля гистерезиса. Доменная структура. Для каждого ферромагнетика имеется определённая температура, называемая точкой Кюри, при которой он теряет свои магнитные свойства. При нагревании выше точки Кюри ферромагнетик превращается в обычный парамагнетик. Ферромагнетик разбивается на большое число микроскопических областей - доменов, самопроизвольно намагниченных до насыщения. Внешнее поле ориентирует по полю магнитные моменты целых областей спонтанной намагниченности, причём домены поворачиваются по полю скачком. Таймлайн видео: 00:00 Парамагнетики и диамагнетики. 01:42 Намагниченность. Магнитное поле в веществе. 03:38 Ферромагнетики и их свойства. 04:28 Магнитный гистерезис. 05:57 Доменная структура. #ферромагнетики #магнетики #магнитныйгистерезис